По пути этого тока есть место, где сопротивление не совсем постоянно, именно там, где золотой наконечник т соприкасается с пластинкой щ здесь соприкосновение происходит с переменным давлением и, следовательно, с меняющейся полнотною; необходимо было увеличить остальное постоянное сопротивление цепи так, чтобы величина изменяющейся части терялась по сравнению со всей величиной. Поэтому обмотка гальванометра состоит из 1400 оборотов изолированной медной проволоки, толщиной в 0,012 нар. линий, навитой на деревянную раму, размеры которой несколько превышают таковые, обычно употребляемые в мультипликаторах. Параллельно обмотке, отстоя на 3 сантиметра от одной из боковых поверхностей ее, подвешен на нескольких кокосовых нитях, длиною в 1 метр, намагниченный стержень; его длина равна 9 сантиметрам. Магнит соединен с зеркальцем и4 двумя перемещаемыми толстыми металлическими кольцами, служащими для замедления его колебаний, с целью удобства отсчета. Период колебаний равен 24,607 секундам. Отсчет производился по методу Гаусса и Вебера путем наблюдения в подзорную трубу изображения горизонтальной шкалы в зеркальце магнита. Средина шкалы удалена от магнита на 1500 делений, так что каждое деление соответствует отклонению на угол в 1 мин. 9 сек. Я приблизил магнит к обмотке настолько, насколько позволяло опасение за дальнейшее сохранение пропорциональности углов отклонения силам тока, ибо в излагаемых ниже опытах за время прохождения измерительного тока магнит всегда оставался параллельным обмотке, а при измерениях силы тока отклонения его не выходили за пределы двух угловых градусов.
Источником тока служили мне четыре элемента Даниэля. Получаемый от них ток заставлял магнит отклоняться настолько сильно, что его отклонение не могло быть измерено непосредственно при помощи отражения шкалы в зеркальце. Это обстоятельство явилось одним из затруднений в пользовании методом. При длительном пропускании тока сила действия его на магнит настолько превышает ту, которая развивается за короткие периоды измеряемых промежутков времени, что обе величины не могут быть безоговорочно определены на одной и той же установке. Между тем, для вычисления по отклонениям магнита протекшего времени, надо знать отношение обеих упомянутых величин друг к другу. Пулье указал способ к устранению этого препятствия, который был, однако, признан Сименсом1) не совсем точным. Поэтому я избрал другой путь. Для измерения длительных отклонений я пропускал через гальванометр малую, но точно определенную часть тока. С этой целью я выключал гальванометр из общей цепи и на его место присоединял два проволочных сопротивления, сумма которых равнялась сопротивлению гальванометра; при этом меньшее из них составляло ровно 1/142,06 часть последнего. Выравнивание суммы обоих сопротивлений с сопротивлением гальванометра производилось по методу, предложенному Уитстоном (Wheatston). Сила тока, циркулировавшего в этой цепи, равнялась как раз искомой. После этого к меньшему сопротивлению приключался параллельно гальванометр, в который, таким образом, ответвлялась 1/142,06 часть всего тока; оставалось умножить величину наблюденного в таких условиях отклонения на 142,06, чтобы получить искомую величину длительного отклонения от действия неразветвленного тока. Так как оказалось удобным пользоваться разветвленным током для успокоения магнита после каждого определения промежутков времени, то я приспособил установку таким образом, что простым переводом коммутатора мог быстро получать то или иное расположение цепи.
(Пока оценок нет)